Частотная характеристика кольцевого лазера со знакопеременной частотной подставкой

11 / 14

ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2016. № 3 61
Отсюда в нулевом приближении по 1
L S    находим связь
значений фаз на границах первого полуинтервала оси : 
  1 0.
1 2
S S
S
T 
   
  
В первом приближении по 1
L S   
из (21) следует, что
1  
0 0 0
1 sin sin .
1 / 2 1 / 2
S L S S
S
S S S
T T          
              
              
(22)
При выполнении неравенств 1, 1
S S L      из (20) полу-
чим
2
1
2 cos
S
S L
T d 


  
      
2 2
1 1
1 1 cos
1
cos
1
L
L
S S S
S
d d
 
 
      
    
 
        

 
  2
1
2 1 2
1 1 cos .


  
       
 
      L
S S S
d (23)
Отсюда в нулевом приближении по 1
L S    находим связь между
значениями фаз на границах второго полуинтервала оси : 
2 1.
(1 ) 2
S S
S
T 
   
  
В первом приближении по 1
L S   
из (23) имеем
2 1 1 1
1 sin sin .
2 2
1 1
S L S S
S
S
S S
T T
     
     
   
               
           
           
(24)
Соотношения (22), (24) позволяют рекуррентно найти фазу
 
2 S T    при известной начальной фазе 0 (0).    Зависимость
 
2 S T    от величины  очевидна из приведенных выше выраже-
ний. Следовательно, в соответствии с приведенным алгоритмом можно
найти зависимость  
2 0
( ) , S
beat
S
T
T
  
   т. е. аналитическое описа-